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导体通电会产生热
电流是螺旋形曲线
做切割磁力线运动的导体上的电子定向运动，先受到一个垂直磁力线方向的吸力，这个吸力是组成磁力线核能上的圆交部分间夹着正电力线向圆心的吸力，使多个电子克服原子核对它的束博力，进行移动到错过圆交电力线的圆心，然后又被被组成磁力线核能上的平行部分向上的正电力线推力，将此处电子向上推到电力线本身的长度为止，此时与电子分离开的正电原子核保持在原地不动，并且原子核上还余留着受原子核吸力未能逃脱的电子存在，和稍微有点不饱和的圆柱平行电力线和它外套的球交电力线旧址包裹在原子核上，当离开磁力线范围的导体上运动的电子翻劲成螺旋形曲面行列并通过的原子核边时，原子核核上包裹的旧址电力线取消，它的中心就会发出新的单一的凸边圆交电力线包裹在原子核上。处在磁力线范围内，原子核外远距离挣脱其吸力的电子，受到组成磁力线上的双体核能向上推力作用，排列成定向移动的平面波峰，成为不停的从处在磁力线垂直方向运动的波峰的电子，排列成平面波形状并且定向运动着，当离开磁力线范围时，这个平面电子波就摆脱了磁力线的强制力，就会翻劲并且电子平面波峰翻成定宽度的螺旋形状。具体的是 先被组成磁力线的双体核能中间凸起曲面圆交部分，夹着正电的电力线向其圆心吸力，使导体带负电的电子所受挣脱原子核吸力，并且顺吸力移动到错过其圆心位置，此时此处组成磁力线的双体核能的中间部分的平面扇子形平行电力线，向上的正电力线推力，将吸到本身处或周围这些带负电的电子，推送到其电力线长度位置并且排列成半波峰，在推送电子过程，这个双扇子形平行电力线先接受到使导体运动的力的单个扇子形电力线向上推送电子并排列成半个波峰，随后双体核能的另一单扇子形核能，它同样的平行部分电力线向上推送自身周围的电子到其电力线长度排列成半个波，这样整个双体核能上的双扇子形电力线的向上推力完成了整体波。紧接着它后面挨着的组成磁力线核能上的平面扇子形平行电力线，同样也是按照先接受到外界运动导体的力，使单扇子形平行电力线向上推送电子并且排列波峰形状，后面跟着另一个单扇子形平行电力线的推力，同样推送电子排列波峰，并且与前面的电子波峰相接触组成整体波峰，就这样导体的电子受磁力线作用排列成一个个波峰，它们两个波峰之间自然出现凹处，并且波峰与波峰的下方为直线。由于导体做切割磁力线朝某方向运动定距离，穿过导体上的磁力线上的扇子形平行部分电力线，就要在导体上排列定距离的电子波峰，导体受外力运动到此长度预备往回柺时刻，排列成的导体上的电子波峰此时就不再向前排列了，这些排成的电子波长度与导体运动距离等长，就在这此刻电子波顺着导体运动的方向运动，这也叫处在磁力线上的导体定向电流出现，这就说第一次使导体沿着直线运动方向就是导体上出现电流的方向，若导体往回柺运动任何距离都对导体里的定向电流的方向无关系，这就是只要导体电流定了向，就不能改变电流方向。由于处在磁力线导体，其上面的电子受磁力线强制力在导体上排列成上为波峰下为直线形状，这些电子波在磁力线范围向前运动着，这是磁力线产电流的道理。电子波与原子核
在导体上电子形成波峰自然的与带正电的原子核上下分离，而原子核由于失去部分电子（失去电子多少由导体性质确定），原来的包裹电力线被破坏，此时形成运动的电子波从原子核边经过，原子核中心重新发出唯一的凸边圆交电力线并且包裹在原子核上，原子核保持原地不动，只有电子波经过原子核边运动。
磁力线上横纵力
在组成磁力线上的双扇子核能体，它上面的双薄片圆交电力线对正在运动的导体电子产生平面横向吸引，并且将原子核外克服其吸力的电子吸到超出它的圆心处，随时此处的纵向的向上下平行部分的两个合体扇子形平行电力线，其中先接到外导体运动力的单扇子形向上推力，将这些吸来的电子推到其电力线长度，并且电子自然排列成波峰形状，紧接着连着的另一个扇子接到外导体运动力同样也将电子推力其电力线长度 并且排列成波峰，这两个波峰相合成一个整体波峰，它排列在磁力线上并且与总体磁力线力方向一致，占有奇数磁力线根数，就细导体排列最小的电子波占有一直三根磁力。接着向前微距的邻近磁力线接到导体运动力的电子，这些电子也随着克服原子核吸力与原子核分离，组成磁力线上的核能力，使电子排列成与前面的波峰相接的电子波峰，波峰与波峰之间自然出现凹部分，由于导体不停的做切割磁力线运动，就不停的出现电子与原子核分离并且形成连续不断波，这些波不停的向前移动过去，后边的还按照前模型形成相同的电子波顺着向前运动，外面使导体运动力只产生电子波，不改变电子波的方向，就这样后面的电子波推着前面的电子波向前运动着，当这些运动的电子波离开处在磁力线上的导体时，就会翻劲，排列的电子波平面自然翻劲成宽度相等的螺旋形曲面形状，在邻近两个原子核等距处路过并且与原子核上的单一包裹平面圆交电力线几乎平行，整体曲面螺旋与导体外侧面几乎平行，这就是导体电流的特特征。对于不同直径的导体上的电流，它对应的电子排列宽度不等，直径大的导体运动电子排列的螺旋形平面平行电子队列宽些；直径小的导体运动电子排列的螺旋形平面平行电子队列窄些。若处在磁力线里加力运动的导体，产生电子排列的平面波，这个运动的波形状的电子只要出去磁力线范围，排列的波形电子就摆脱磁力线上力的作用，即排列电子的力就要翻劲顺平衡，这样处在磁力线以外的导体上的电子，自然翻劲成平面平行螺旋形状队列，在导体上运动。
粗细导体相接燃烧原因
在粗导体上接细导体的交界面上必须安装变压器，否则粗导体移动出的宽电子行列到细导体横截面外面去，就会出现细导体带正电原子核的个数远远小于此时存留的带负电的电子个数电量，这样多余电子不能顺轨道运动，它的运动力就要存留在电子上，使电子当场变为光子，又因为光子释放火，所以导体被燃烧。
导体电流与原子核关系
在导体里排列的运动电子行列中，若出现无力电子，导体上的正电原子核包裹的单个凸边圆交电力线向圆心的吸力，就会将这个无力的电子吸到它的包裹电力线区域，使这个电子吸这个包裹电力线上的电力，当电子吸足电力时仍然回到轨道上继续运动，这就是导体上经过原子核边有规律的排列的电子流与原子核上的单个包裹电力线的关系。
通电导体发热原因
由于导体上形成电流的电子上的电力线都是半饱和状态的，这也是导体上的原子核数与经过的瞬间电子数几乎相等，它们正负电几乎保持中性状态，即使偶尔出现很少的饱和电子变为的光子释放出火也无力点燃导线，它只可以发热，这是由于火分离出热与发光球，热能在导体扩散，而发光球是有时间限制的，若超出一定时间范围它就自然熄灭，所以多数飞不到导体原子核上的包裹电力线上，所以不能点燃原子核上的包裹电力线，发光球具有点燃任何粒子上的包裹电力线能力，这也是规律，所以通电导体出现大多发热，有时出现燃烧现象，这就是发光球碰上了原子核上的包裹电力线的点燃了包裹电力线并与近处导体受牵连，这种情况一般很少出现，一般发光球还碰不到电力线时就熄灭，只剩下热在导体运动区域释放热量，使导体温度稍微的升高些，这就是导体的发热原因。
不同直径的导体电流排列
对处在磁力线范围的不同直径导体，做切割磁力线运动产生电子波峰，最小的波峰宽度只占有一根磁力线，再者就是形成稍微大些的电子波峰，波峰宽度占有三根直五根磁力线，它们做切割磁力线运动的速度越大形成的电子波宽度也越大，这样必须在很大直径的导体里依次产生不同的电子波峰，占有磁力线根数为奇数递增的，这就是说根据需要来制造电子在导体的流量。
变压器
变压器作用就是把正在导体上运动的大宽度曲面螺旋形电子行列，再到磁力线范围用合适的力和速度做切割磁力线运动，重新将宽曲面螺旋形电子行列，排列成窄的或者更宽曲面螺旋形电子行列，使这些新排列曲面螺旋形电子行列在它的导体安全经过。螺旋形电子行列以导体中心线为起点占去的导体横截面的尺度的与整个导体横截面的比例到恰当状态，这个磁体夹在不同直径的两个导体中间，它是产生的不同直径导体大与小电流之间相接成一体的媒介。由于导体在做切割磁力线运动力和它的运动速度，来确定导体上形成的平面波形状的电子个数，它们关系是运动力越大、运动的速度越快，产生运动的波形状的电子数越多，波自然大些，这些在磁力线范围内的电子波全靠组成磁力线核能上的中间平行部分向上的正电力线推导体电子形成波峰，和外套的球交部分夹着的正电力线朝球心吸导体电子，处在磁力线核能的两个电力线使电子一遍受球心吸力，一遍受向上推力，就形成上为波峰形，下为直线形，相当于半个波，这半个波全是电子排列的平面半波形状。由于电子受磁力线上的核能力迫使电子排列的半个波形状并且向前运动，当半波形状的电子运动到离开磁力线范围时，排列的平面半波形状的电子就失去束博力，就会翻劲成一定宽度的螺旋形状，电子排列的平面
